В волновой зоне

с помощью формул

$\vec{H}= \frac{1}{c}[\dot{\vec{A}}\vec{n}]~~~~\vec{E}=\frac{1}{c}[[\dot{\vec{A}}\vec{n}]\vec{n}]$

получаем

$\vec{H}= \frac{1}{c^2R_0}[\ddot{\vec{d}}\vec{n}]$ $\vec{E}=\frac{1}{c^2R_0}[[\ddot{\vec{d}}\vec{n}]\vec{n}]$

В ближней зоне

Для веторного потенциала

$\vec{A}= \frac{1}{cR_0}\dot{\vec{d}}~~~~~(72.1)$

Формулу для скалярного потенциала можно получить непосредственно с помощью общего условия

$div \vec{A}+ \frac{1}{c} \frac{\partial \varphi}{\partial t}=0$

Наложенного на потенциалы. Подставляя в него (72.1) и интегрируя по времени находим

$\varphi=-div \frac{\vec{d}}{R_0}$

Теперь уже не представлет труда вычислить электрическое и магнитное поле

$\vec{H}= \frac{1}{c} rot \frac{\dot{\vec{d}}}{R_0}$

$\vec{E}=grad~div \frac{\vec{d}}{R_0} - \frac{1}{c^2} \frac{\ddot{\vec{d}}}{R_0}=rot~rot~ \frac{\vec{d}}{R_0}$