Сказать "Спасибо"

Условие фазового синхронизма.

Итак, пусть исходная волна, бегущая в кристалле, имеет вид

E (z, t) = E 0 cos(ω t - k 1 z)

Это плоская волна частоты $ω$ , волновое число $k 1$ этой волны определяет её фазовую скорость

$v=\frac{\omega}{k_1}=\frac{c}{n(\omega)}$ ,

$n (ω)$ - показатель преломления для волны, имеющей частоту $ω$ .

Это волна возбуждает в каждой точке среды колебания поляризации с частотой $2ω$ .

Эту волну поляризации можно рассматривать как бегущую в среде антенну или колеблющийся с частотой $2ω$ диполь.

Из-за движения между волнами, излучаемыми "антенной" в разные моменты времени (и в разных местах) возникает фазовый сдвиг, равный $\Delta\varphi=(k_2-k_1)z$

Пока путь волны в кристалле достаточно мал:

$\Delta\varphi=(k_2-k_1)z \ll \pi$

все "вторичные волны", излученные бегущей антенной, складываются синфазно, поэтому амплитуда суммарной волны нарастает.

Условие, при котором волны второй гармоники, испущенные разными осцилляторами среды, складываясь синфазно, образуют в сумме волну, амплитуда которой при распространении в кристалле нарастает, называется условием фазового синхронизма.

Сказать "Спасибо"

Условие фазового синхронизма.

Комментарии