1. Поставим между точечным источником $S$ и точкой наблюдения $P$ непрозрачный экран с круглым отверстием.

Согласно Френелю, действие такого препятствия сходится к тому, что экран как-бы устраняет часть волнового фронта.

Будем предпологать, кроме того, что размеры отверстия можно менять, что дает возможность открывать любое число зон Френеля.

Если открыть первую зону Френеля, то амплитуда и интенсивность света в той же точке будут $a_1=2a_0, I_1=(2a_0)^2=4I_0$ .

При удалении от центра $P$ интенсивность будет монотонно убывать. При расширении отверстия в точку $P$ начнут проходить вторичные волны. Их интерференция с ранее пришедшими волнами вызовет уменьшение интенсивности в той же точке. Когда отверстие откроет две первые зоны Френеля, то их действия в точке $P$ практически полностью уничтожат друг-друга из-за интерференции. В точке $P$ получится темный кружок, окруженный светлым кольцом.

Вообще, при нечетном количестве открытых зон центр дифракционных колец светлый, при четном темный.

2. Определим теперь размеры и число $m$ зон Френеля, укладывающихся в отверствии $AB$ . Пусть $D$ -диаметр отверствия, а $a$ и $b$ - расстояние от его центра до точек $S$ и $P$ . Из точек $S$ и $P$ как из центров опишем сферы, проходящие через край отверстия $AB$ . Пренебрегая квадратами отрезков $OE$ и $OF$ , по известной теореме можно написать: