Система Orphus

Скачок теплоемкости

При прохождении через точку Кюри наблюдается эффект скачка теплоемкости.

В модели Ландау намагниченность обращается в нуль по корневому закону

M=\begin{cases} \sqrt{\frac{\alpha}{b}(T_c-T)},~~T<T_c;\\ M=0,~~T>T_c.\end{cases}

Равновесное минимальное значение равновесной свободной энергии (66) равно

\mathcal{F}=\begin{cases} F_0(T)-\frac{1}{2}\frac{\alpha^2}{b}(T_c-T)^2,~~T<T_c;\\ F_0(T),~~T>T_c. \end{cases}

Энтропия тела S=-\frac{\partial \mathcal{F}}{\partial T} равна

S=\begin{cases} S_0(T)-\frac{\alpha^2}{b}(T_c-T),~~~~T<T_c;\\ S_0(T),~~~T>T_c. \end{cases}

Получаем, что в ферромагнитном состоянии энтропия имеет отрицательную добавку \frac{\alpha^2}{b}(T_c-T). Это добавка приводит к скачку теплоемкости C(T)=T\frac{\partial S}{\partial T}:

C(T)=\begin{cases} C_0(T)+\frac{\alpha^2}{b}T, T<T_c;\\ C_0(T), T<T_c. \end{cases}

Максимов 14


Система Orphus

Комментарии