Билет 50.
Стационарное теченние идеальной жидкости. Уравнение Бернулли.
Линия тока - траектория "жидкого элемента". Идеальная жидкость (не возникают касательные и нормальные силы внутреннего трения (несжимаемая))
Течение идеальной жидкости в консервативном силовом поле. (пренебрегаем теплообменом)
MNDC -> M1N1D1C1
MN -> M1N1
A1 = p1 S1 l1; l1 = MM1
ΔV1 = S1 l1
A1 = p1 ΔV1 = p1 * (Δ1m / ρ1)
Δ1m - масса в объеме MNN1M1
CD -> C1D1
A2 = p2 * (Δ2m / ρ2) Δ2m - CDD1C1, т.к. движение стационарно, то Δ1m = Δ2m; работа, совершаемая внешним давлением
А = А1 - А2 = (p1/ρ1 - p2/ρ2) Δm = ΔE (приращение полной энергии)
ε - полная энергия на единицу массы жидкости
ΔE = (ε2 - ε1)Δm
ε1 + p1/ρ1 = ε2 + p2/ρ2
ε + p/ρ = B = const - уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости
ε = v^2/2 + gh
v^2/2 + gh + p/ρ = B = const
Постоянная Бернулли В одна и та же вдоль одной и той же линии тока.
2 случая, когда В не меняется от одной линии тока к другой.
1) все линии тока начинаются или оканчиваются в области, где жидкость покоится.
2) идеальная жидкость течет параллельным потоком с постоянной скоростью v0, а затем параллельность потока нарушается препятствиями.
Зависимость давления от ширины канала
h = const
Больше s => меньше v => больше р
